Применение функций крышек для решения задачи дифракции электромагнитных волн на экранах сложной формы

электромагнитные волны задача дифракции субиерархический метод функции крышек интегральные уравнения

Дифракция упругой волны на слое с фрактальным распределением плотности, О распространении электромагнитных волн в цилиндрических неоднородных диэлектрических волноводах, заполненных нелинейной средой, ...

М. Ю. Медведик ПРИМЕНЕНИЕ ФУНКЦИЙ КРЫШЕК ДЛЯ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧИ ДИФРАКЦИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН НА ЭКРАНАХ СЛОЖНОЙ ФОРМЫ Аннотация. <...> Рассмотрена задача дифракции электромагнитной волны на неплоском экране, расположенном в свободном пространстве. <...> Рассмотрены базисные функции крышки и доказана теорема об аппроксимации. <...> Рассмотрено применение субиерархического метода для решения интегрального уравнения. <...> Это задача дифракции электромагнитного поля на бесконечно тонких и идеально проводящих экранах, имеющих сложную геометрическую форму. <...> Она сводится к векторному интегродифференциальному уравнению на поверхности экрана [1, 2] и решается численно с помощью проекционного метода. <...> Рассматриваемая задача является классической в электродинамике и активно решается с 1949 г. Использование в радиотехнике и электронике антенн и печатных плат сложной геометрической формы требует построения новых математических моделей для процессов распространения электромагнитных волн в таких устройствах. <...> Это способствует активному применению методов компьютерного моделирования для решения подобных задач на экранах канонической формы. <...> Однако следует подчеркнуть, что проблема эффективного численного решения задач дифракции на тонких экранах в настоящее время, повидимому, пока не решена даже с использованием самых мощных современных ЭВМ. <...> Субиерархические методы эффективно используются совместно с параллельными вычислительными алгоритмами и реализуются на вычислительном кластере. <...> Поле 00,E H является решением системы уравнений Максвелла в свободном пространстве без экрана. <...> Математика мевается интеграл по 2R . ()sH Ω ss HH R Ω= H Здесь и всюду ниже, где не указана область интегрирования, подразуявляется (замкнутым) подпространством HRs ()2 с индуцированными скалярным произведением и нормой. <...> (8) и Div – это тангенциальная дивергенция на Ω . <...> Здесь тангенциальный вектор u – так называемая поверхностная плотность тока. <...> Допустим <...>

• Похожие документы из РУАЭСТ
• |
• Похожие документы из Руконт