Математическое моделирование поверхностных волн в слое жидкости с поверхностным зарядом на пористом основании

поверхностные волны пористые среды электрические заряды поверхностные заряды жидкие проводники математическое моделирование

Метод коллокации для решения задачи дифракции электромагнитных волн на диэлектрическом теле, расположенном в резонаторе, Задача сближения-уклонения для линейных интегродифференциальных систем Вольтерра с управляющими воздействиями под знаком интеграла, ...

Н. Г. Тактаров, С. М. Миронова МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОВЕРХНОСТНЫХ ВОЛН В СЛОЕ ЖИДКОСТИ С ПОВЕРХНОСТНЫМ ЗАРЯДОМ НА ПОРИСТОМ ОСНОВАНИИ1 Аннотация. <...> Построена и исследована математическая модель распространения волн на поверхности слоя электропроводной жидкости с поверхностным электрическим зарядом, находящейся на слое пористой среды. <...> Рассматривается распространение волн по заряженной поверхности жидкого проводника. <...> Проводящая жидкость находится на недеформируемой пористой среде, ограниченной снизу сплошным твердым электропроводным основанием (дном). <...> Распространение поверхностных волн на заряженной поверхности жидкого проводника бесконечной глубины рассмотрено в [1]. <...> Поверхностные волны в жидкости на пористой среде при отсутствии электрического поля исследованы в работе [2]. <...> Величины, относящиеся к пористой среде, жидкости и атмосфере, обозначаются в необходимых случаях номерами 1, 2 и 3 соответственно. <...> Как известно [3], в электростатическом случае заряды проводников сосредоточиваются только на их поверхности, а внутри проводника напряженность электрического поля E 0 . <...> Таким образом, напряженность электрического поля будет отличаться от нуля лишь в атмосфере, находящейся над слоем жидкости. <...> (1) 1 Работа проводилась за счет средств ФЦП «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009–2013 гг. по теме «Построение математической модели поверхностных волн в жидкостях» (Государственный контракт П695 от 20.05.2010). <...> Предполагая, что амплитуда волны значительно меньше ее длины, уравнения движения свободной жидкости при E 0 запишем в линейном приближении [5]: u 2 t grad p2 g , di 2v 0u , где 2u – скорость жидкости. <...> EE E 2 ЗдесьVtn – нормальная скорость свободной жидкости; 1R , 2R – – постоянное давление в атмосфере, p ij – максвелловский тензор механических напряжений в области 3; – коэффициент поверхностного натяжения. <...> В линейном приближении 12 3ne e xy базисные векторы <...>

• Похожие документы из РУАЭСТ
• |
• Похожие документы из Руконт