Термодинамическая структура термического слоя при механической активации твердых тел

термодинамические модели модели собственного времени термические слои механическая активация твердые тела теплофизические процессы теорема Пуанкаре-Мисры-Пригожина собственное время тепломассообменные процессы Пуанкаре-Мисры-Пригожина теорема

Региоселективность взаимодействия дихлорангидрида 3-сульфобензойной кислоты с метанолом, Влияние природы аминирующего агента на свойства аминированных эпоксиолигобутадиенов, ...

УДК 621.891:621.026 Д.О. Бытев, С.А. Ивнев, Д.И. Кузнецов ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА ТЕРМИЧЕСКОГО СЛОЯ ПРИ МЕХАНИЧЕСКОЙ АКТИВАЦИИ ТВЕРДЫХ ТЕЛ (Ярославский государственный технический университет) E-mail: bytevdo@ystu.ru На основе теоремы Пуанкаре – Мисры – Пригожина предлагается термодинамическая модель собственного времени теплофизических процессов в термическом слое твердых тел при их механической активации в режиме с обострениями. <...> На основе модели собственного времени вводятся представления термодинамических сил и потоков, которые описывают процессы диссипации в термическом слое в режиме инерции тепла. <...> Для стационарного неравновесного состояния термического слоя получены оценки параметров диссипативных теплофизических структур. <...> Установлено, что возможны три режима развития теплового фронта в термическом слое ( 0c 1. <...> Зависимость (11) лы опреtttln 1/ =+(йщ)pp ( );, ) деляется представлением собственного времени физических систем [2] для режимов с обострениями. tt ( )1 при Следует заметить, что из представления p 0= следует, что t t= , а при p 0 ход собственного времени всегда медленнее галлилеевого. <...> Данное условие приводит к уравнению, определяющему A : { / 2,0 p фект происходит вблизи поверхности теплового фронта. <...> Указанные факты позволяют объяснить эффект инерции тепла с точки зрения механизма собственного времени физических систем, модель которого рассматривается в настоящей работе. <...> Для описания необратимых процессов в q fa t lt= - =T Xx 0 00 ( ) n nn неравновесных, нестационарных термодинамических системах в работах [3,4] вводятся операторы собственного времени T и микроскопической энтропии M . <...> Причем, оператор T имеет собственные значения, каждое из которых задает возможный возраст физической системы и представляет флуктуирующее статистическое, случайное собственное время в системе. <...> В работе [3] на основе теоремы Пуанкаре – Мисры вводится представление для оператора микроскопической энтропии M TT+ на с представлением <...>

• Похожие документы из РУАЭСТ
• |
• Похожие документы из Руконт